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 ◆射流极角可用下式计算 Tgα ＝α ×φ 式中α－射流极角，为整个圆锥角的一半，圆形喷嘴α＝14°30′（一 般设定）。圆形喷嘴的紊流系数为0.071 ，起始段长度Sq＝8.4R。 φ－喷嘴的形状系数，圆锥嘴的形状系数φ＝3.4 α－喷嘴的紊流系数，经实测其数值取决于喷嘴的结构及空气经喷嘴时所受扰动的大小；扰动越大，射流与周围空气发生卷吸的作用越强烈，α角就越大，a值也随之增大。 ◆射流的静压分布 室内空气射流中任一点的速度是个随机变量，而且速度分布服从对数正态分布。射流轴心速度始终大于边界速度，在起始的射流核心内，则两者相等。从射流断面图上的确定速度弧线可以看出由轴心向外，存在一个速度梯度和圆心圆周相等的射流速度，由于空气本身的粘性，因此射流内部和射流外部空气的静压并不相等。横断面的等压线由轴心向外静压逐渐增大的同心圆，静压分布对称于轴心点，由于各方向的静压力相互抵消，外力之和等于零，因此射流仍处于平衡状态。从射流的纵断面分析，在射流的射程方向，由于速度随着射程的增加而减小，因此静压将随着射程的增大而增加，最后与环境静压相等。 射流时喷嘴的作用是使气流产生涡旋运动，向静止空气中扩散前进，从而产生很好的卷吸和导引作用。通过试验研究分析，对于喷嘴在水平度为1.6倍于喷口直径，喷嘴斜面与轴线相夹6.5°时的扰动特性比较理想，因此该喷嘴的应用比较成熟而广泛。 喷流导引系统中各个喷嘴的扩散角、喷嘴直径、引射距离、轴心速度、导引风量、断面平均风速等参数可由相应的计算公式得出，系统综合效果也可由计算流体力学（computational fluid dynamics,CFD）软件来模拟计算。 |
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